brknvddll/optical-trap-forces
1
0
Fork 0
Code Issues Pull Requests Actions Packages Projects Releases Wiki Activity

Added captions for images

Browse Source
This commit is contained in:
BrokenVoodooDoll
2023-03-28 22:31:33 +04:00
parent 0fa216f3f3
commit 09885e497f
2 changed files with 9 additions and 4 deletions
Download Patch File Download Diff File Expand all files Collapse all files

5
README.md
View File

@@ -98,8 +98,9 @@ It can be seen from the graph that when the particle is displaced from the equil
In the same way, forces acting in the lateral plane can be obtained. Here we consider the $Y$ axis, but the same consideration is valid for displacement along any direction in a plane perpendicular to the direction of the laser beam. However, in this case, new angles appear, shown in Fig. 6. In the same way, forces acting in the lateral plane can be obtained. Here we consider the $Y$ axis, but the same consideration is valid for displacement along any direction in a plane perpendicular to the direction of the laser beam. However, in this case, new angles appear, shown in Fig. 6.
![Test Caption](images/fig_6.png) |![](images/fig_6.png)|
*Test Caption* |---|
|Fig. 6. (A) the geometry of the trap with a focus $f$ located at a distance of $S'$ along $Y$ axis from the center of the sphere $O$. (B) Geometry of the plane of incidence, showing the direction of the gradient force $F_g$ and scatter force $F_s$ for the incident beam|
They are determined by the following formulas: They are determined by the following formulas:

8
README_RU.md
View File

@@ -6,7 +6,9 @@
Простая геометрооптическая модель однолучевой градиентной ловушки показана на рис. 1. Простая геометрооптическая модель однолучевой градиентной ловушки показана на рис. 1.
![](images/fig_1.png) |![](images/fig_1.png)|
|---|
|Fig. 6. (A) Однолучевая градиентная оптическая ловушка в рассмотрении геометрической оптики с фокусом $f$, расположенным на оси $Z$. (B) Геометрия падающего луча, дающего вклад в силы $F_g$ и $F_S$|
Ловушка состоит из падающего параллельного пучка лучше произвольного модового состава и поляризации, который попадает в высокоапертурный микрообъектив и фокусируется в фокусе $f$. Максимальный угол отклонения лучей на выходе микрообъектива определяется его числовой апертурой Ловушка состоит из падающего параллельного пучка лучше произвольного модового состава и поляризации, который попадает в высокоапертурный микрообъектив и фокусируется в фокусе $f$. Максимальный угол отклонения лучей на выходе микрообъектива определяется его числовой апертурой
@@ -97,7 +99,9 @@ $$F_{sZ}^\Sigma = \frac{1}{\pi r_{max}} \int_{0}^{2\pi} \int_{0}^{r_{max}} F_{sZ
Таким же образом можно получить силы, действующие в латеральной плоскости. Здесь мы рассматриваем ось $Y$, но это же рассмотрение справедливо для смещения вдоль любого направления в плоскости, перпендикулярной направлению лазерного пучка. Однако, в этом случае появляются новые углы, показанные на рис. 6. Таким же образом можно получить силы, действующие в латеральной плоскости. Здесь мы рассматриваем ось $Y$, но это же рассмотрение справедливо для смещения вдоль любого направления в плоскости, перпендикулярной направлению лазерного пучка. Однако, в этом случае появляются новые углы, показанные на рис. 6.
![](images/fig_6.png) |![](images/fig_6.png)|
|---|
|Рис. 6. (A) Геометрия ловушки с фокусом $f$, расположенным на расстоянии по оси $Y$ от центра сферы $O$. (B) Геометрия плоскости падения, показывающая направления градиентной силы $F_g_ и силы рассеивания $F_s$ для падющего луча|
Они определяются следующими формулами: Они определяются следующими формулами: